Статья посвящена выявлению возможности построения для функции бикватернионного переменного
уравнений аналитичности, аналогичных уравнениям Коши-Римана для функции комплексного
переменного.
В статье не используются сколь-либо оригинальные математические идеи и принципы, поэтому автор вполне допускает предположение, что аналогичная работа могла быть выполнена и кем-то ранее, но в силу возможной малодоступности её она автору неизвестна. По этой же причине (неизвестности выполнения такой работы ранее) автор считает вполне уместным публикацию данной статьи в интернете.
Первоначальные исследования аналитичности функций кватернионного и бикватернионного переменного автор выполнял под впечатлением определённого успеха и магической притягательности уравнений Коши-Римана в 1990-м году. И совсем недавно (в 2001-м году) познакомился с работами В.В. Кассандрова в этом же направлении. Господин Кассандров использовал очень близкую форму дифференциала к моим старым работам. И, находясь под впечатлением от работ В.В. Кассандрова по аналитичности функций кватернионного переменного, решил в данной статье описать также и свою точку зрения.
Обратимся к первопричине вопроса, к выводу уравнений Коши-Римана. Эти уравнения входят в любой учебник по теории функций комплексного переменного и всем известны. Здесь же приведём их для лучшего понимания принципов.
Положим, что определена функция над полем комплексных чисел, причём таким образом, что в качестве переменной использует полное комплексное число и в алгоритме вычисления значения функции не предпринимается попыток выделения действительной и мнимой частей переменной. Положим также, что в алгоритме вычисления значений функции используются операции сложения и умножения, а также константные комплексные числа. Возможно, число таких операций бесконечно, и в этом случае рассматривается сходящийся ряд. Таким образом, в алгоритме вычисления функции присутствует только сумма произведений, либо функция может быть приведена к форме, содержащей лишь сумму произведений.
Используем дифференцирование по Лейбницу, имеющее свойства: d(a+b)=da+dbd(a+b)=da+db d(a⋅b)=da⋅b+a⋅db И, если определённая выше функция может быть представлена в виде f(z)=∑nanzn то её дифференциал представляется, с использованием этих формул, также в виде ряда: df(z)=∑kαkdzβk Здесь индексы суммирования и коэффициенты αk и βk определяются заданной функцией, и коэффициенты αk и βk являются, в свою очередь, также функциями переменной z. Например, для функции f(z)=z2 дифференциал имеет вид: d(z2)=dz⋅z+z⋅dz В этом случае k=2, и коэффициенты α и β равны: α1=1β1=zα2=zβ2=1 Далее, при выводе уравнений Коши-Римана, используется тот факт, что комплексные числа коммутируют по умножению. В силу того, что коэффициенты αk, βk и дифференциал переменной dz являются комплексными числами, справедливо: αkdzβk=αkβkdz=γkdz Тогда дифференциал функции принимает вид: df(z)=∑kαkdzβk=∑kγkdz В этом выражении дифференциал dz может быть вынесен из-под знака суммирования: df(z)=(∑kγk)dz Таким образом, для функции комплексного переменного существует такая же форма дифференциала, как и для функции действительного переменного. При этом величина ∑kγk точно так же называется производной функции f(z) по z: dfdz=∑kγk=f′ Величина f′, в свою очередь, также является некоторой функцией от переменной z.
Важным является то, что этот вывод может быть применён к любым числам и функциям, для которых выполняется вышеуказанное условие, то есть для любого значения дифференциала dz. Применение таких же рассуждений и исследование полученной формы позволяет выявить взаимосвязи между частными производными компонент функции f(z) по компонентам переменной z.
Рассмотрим классический случай, когда используется функция комплексного переменного. В этом случае дифференциал функции df, переменной dz и производная f′=g являются комплексными числами: df0+idf1=(g0+ig1)(dz0+idz1) Раскроем скобки: df0+idf1=g0dz0+ig1dz0+ig0dz1−g1dz1 Придерживаясь определения, что два гиперкомплексных числа равны, если равны их компоненты, можем разделить это уравнение на два: {df0=g0dz0−g1dz1df1=g1dz0+g0dz1 Рассматривая функцию f(z) как две функции двух переменных, по теореме Вейерштрасса мы можем сопоставить эту систему с системой уравнений с частными производными: {df0=∂f0∂z0dz0+∂f1∂z1dz1df1=∂f1∂z0dz0+∂f1∂z1dz1 Сличив частные производные с полученной системой, получим: ∂f0∂z0=g0∂f0∂z1=−g1∂f1∂z0=g1∂f1∂z1=g0 Или то же самое может быть представлено в виде двух равенств: {g0=∂f0∂z0=∂f1∂z1g1=−∂f0∂z1=∂f1∂z0 Эта система уравнений и называется системой уравнений Коши-Римана. Эти уравнения играют чрезвычайно важную роль как в самой теории функций комплексного переменного, так и в её практических приложениях. Например, из них могут быть получены уравнения, играющие чрезвычайно важную роль в теории потенциала. Продифференцируем g0 по z0: ∂2f0∂z20=∂2f1∂z0∂z1 и g1 по z1: −∂2f0∂z21=∂2f1∂z0∂z1 Из системы этих двух уравнений следует, что ∂2f0∂z20=−∂2f0∂z21 Или ∂2f0∂z20+∂2f0∂z21=0 Аналогично проверяется, что ∂2f1∂z20+∂2f1∂z21=0 Вывод уравнений потенциала приведён лишь как демонстрация важности системы уравнений Коши-Римана.
Прямо скажем, что хотелось бы иметь что-либо подобное и для функций некоммутативного переменного, желательно кватернионного, либо убедиться в невозможности чего-либо подобного. Возможно, дальнейший вывод будет слишком длинным, но это впечатление вызвано лишь большей размерностью переменного. Будем рассматривать бикватернионы, или комплексные кватернионы, и функцию одного бикватернионного переменного.
Используем то же самое определение функции, что и для комплексного переменного и те же правила дифференцирования по Лейбницу.
Повторив приведённые выше расуждения, придём к той же форме дифференциала: df(p)=∑kαkdpβk В силу того, что бикватернионы некоммутативны по умножению, здесь мы уже не вправе сделать замену αkdpβk=γkdp Это равенство в общем случае неверно. Также мы не можем сделать замену ∑kαkdpβk=AdpB Попутно отметим, что обе эти невозможности приводят, например, к тому, что интеграл функции кватернионного переменного, вообще говоря, зависит от пути интегрирования, в отличие от функций коммутативного переменного.
Таким образом, в рассуждениях по аналогии с предыдущим случаем комплексных чисел мы наталкиваемся на весьма серьёзное препятствие.
Далее будем использовать тот факт, что произведение двух гиперкомплексных чисел является линейной комбинацией их компонентов, причём как выражение ap, так и pb имеют своими компонентами линейные комбинации компонент как a, так и p, и b. По теореме о композиции линейных преобразований компоненты произведения apb также являются линейными комбинациями компонент p с коэффициентами, определяемыми компонентами ai и bi и законом произведения мнимых единиц их алгебры.
Зафиксируем нумерацию компонент чисел в алгебре бикватернионов: p=p0+Iip1+Ijp2+Ikp3+Ip4+ip5+jp6+kp7 αk=αk0+Iiαk1+Ijαk2+Ikαk3+Iαk4+iαk5+jαk6+kαk7 βk=βk0+Iiβk1+Ijβk2+Ikβk3+Iβk4+iβk5+jβk6+kβk7 f=f0+Iif1+Ijf2+Ikf3+If4+if5+jf6+kf7 Рассмотрев произведение df=∑kαkdpβk можно увидеть, что упорядоченный набор компонент dfi образуется линейной комбинацией из упорядоченного набора компонент dpi.
Теперь нужно раскрыть скобки в правой части этого уравнения и привести подобные по правилу: два гиперкомплексных числа равны, если равны их компоненты. В статье я опущу этот вывод, поскольку образуется слишком длинная формула. Представляет определенную проблему уже само её переписывание, поскольку правая часть содержит 8⋅8⋅8=512 членов суммирования. В 1990-м году для её получения я использовал компьютер. Полагаю, что поступил бы также и в 2002-м.
Представим набор компонент df в виде 8-ми мерного вектора. Так же поступим с набором компонент dp. В силу того, что компоненты вектора df образуются линейной комбинацией компонентов вектора dp, можем представить то же самое уравнение в матричной форме: dfi=Aij⋅dpj при этом традиционно подразумевается суммирование по повторяющимся индексам.
При этом коэффициенты матрицы Aij с одной стороны являются суммами произведений компонент αi и βi и, с другой стороны, являются соответствующими частными производными: Aij=∂fi∂pj Интерес представляет выражение коэффициентов Aij через компоненты αki и βki. Выпишем их полный список: A00=∑k(+αk0βk0−αk5βk5−αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1+αk2βk2+αk3βk3) A01=∑k(+αk0βk1+αk5βk4−αk6βk3+αk7βk2+αk4βk5+αk1βk0−αk2βk7+αk3βk6) A02=∑k(+αk0βk2+αk5βk3+αk6βk4−αk7βk1+αk4βk6+αk1βk7+αk2βk0−αk3βk5) A03=∑k(+αk0βk3−αk5βk2+αk6βk1+αk7βk4+αk4βk7−αk1βk6+αk7βk5+αk3βk0) A04=∑k(−αk0βk4+αk5βk1+αk6βk1+αk7βk3−αk4βk0+αk1βk5+αk2βk6+αk3βk7) A05=∑k(−αk0βk5−αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1+αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A06=∑k(−αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0+αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4−αk3βk1) A07=∑k(−αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0+αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A10=∑k(+αk0βk1+αk5βk40αk6βk3−αk7βk2+αk4βk5+αk1βk0+αk2βk7−αk3βk6) A11=∑k(+αk0βk0−αk5βk5+αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1−αk2βk2−αk3βk3) A12=∑k(+αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0−αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A13=∑k(−αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0−αk6βk5+αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4+αk3βk1) A14=∑k(+αk0βk5+αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1−αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A15=∑k(+αk0βk4−αk5βk1+αk6βk2+αk7βk3+αk4βk0−αk1βk5+αk2βk6+αk3βk7) A16=∑k(+αk0βk3−αk5βk2−αk6βk1−αk7βk4+αk4βk6−αk1βk6−αk2βk5−αk3βk0) A17=∑k(−αk0βk2−αk5βk3+αk6βk4−αk7βk1−αk4βk6−αk1βk7+αk2βk0−αk3βk5) A20=∑k(+αk0βk2−αk5βk3+αk6βk4+αk7βk1+αk4βk6−αk1βk7+αk2βk0+αk3βk5) A21=∑k(−αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0+αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A22=∑k(+αk0βk0+αk5βk5−αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1+αk2βk2−αk3βk3) A23=∑k(+αk0βk5−αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1+αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A24=∑k(+αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0+αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4−αk3βk1) A25=∑k(−αk0βk3−αk5βk2−αk6βk1+αk7βk4−αk4βk7−αk1βk6−αk2βk5+αk3βk0) A26=∑k(+αk0βk4+αk5βk1−αk6βk2+αk7βk3+αk4βk0+αk1βk5−αk2βk6+αk3βk7) A27=∑k(+αk0βk1−αk5βk4−αk6βk3−αk7βk2+αk4βk5−αk1βk0−αk2βk7−αk3βk6) A30=∑k(+αk0βk3+αk5βk2−αk6βk1+αk7βk4+αk4βk7+αk1βk6−αk2βk5+αk3βk0) A31=∑k(+αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0−αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4+αk3βk1) A32=∑k(−αk0βk5+αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1−αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A33=∑k(+αk0βk0+αk5βk5+αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1−αk2βk2+αk3βk3) A34=∑k(+αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0−αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A35=∑k(+αk0βk2−αk3βk4−αk6βk4−αk7βk1+αk4βk6−αk1βk7−αk2βk0−αk3βk5) A36=∑k(−αk0βk1+αk5βk4−αk6βk3−αk7βk2−αk4βk5+αk1βk0−αk2βk7−αk3βk6) A37=∑k(+αk0βk4+αk5βk1+αk6βk2−αk7βk3+αk4βk0+αk1βk5+αk2βk6−αk3βk7) A40=∑k(+αk0βk4−αk5βk1−αk6βk2−αk7βk3+αk4βk0−αk1βk5−αk2βk6−αk3βk7) A41=∑k(−αk0βk5−αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1+αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A42=∑k(−αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0+αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4−αk3βk1) A43=∑k(−αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0+αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A44=∑k(+αk0βk0−αk5βk5−αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1+αk2βk2+αk3βk3) A45=∑k(−αk0βk1−αk5βk4+αk6βk3−αk7βk2−αk4βk5−αk1βk0+αk2βk7−αk3βk6) A46=∑k(−αk0βk2−αk5βk3−αk6βk4+αk7βk1−αk4βk6−αk1βk7−αk2βk0+αk3βk5) A47=∑k(−αk0βk3+αk5βk2−αk6βk1−αk7βk4−αk4βk7+αk1βk6−αk2βk5−αk3βk0) A50=∑k(+αk0βk5+αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1−αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A51=∑k(−αk0βk4+αk5βk1−αk6βk2−αk7βk3−αk4βk0+αk1βk5−αk2βk6−αk3βk7) A52=∑k(−αk0βk3+αk5βk2+αk6βk1+αk7βk4−αk4βk7+αk1βk6+αk2βk5+αk3βk0) A53=∑k(+αk0βk2+αk5βk3−αk6βk4+αk7βk1+αk4βk6+αk1βk7−αk2βk0+αk3βk5) A54=∑k(−αk0βk1−αk5βk4−αk6βk3+αk7βk2−αk4βk5−αk1βk0−αk2βk7+αk3βk6) A55=∑k(+αk0βk0−αk5βk5+αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1−αk2βk2−αk3βk3) A56=∑k(+αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0−αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A57=∑k(−αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0−αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4+αk3βk1) A60=∑k(+αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0+αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4−αk3βk1) A61=∑k(+αk0βk3+αk5βk2+αk6βk1−αk7βk4+αk4βk7+αk1βk6+αk2βk5−αk3βk0) A62=∑k(−αk0βk4−αk5βk1+αk6βk2−αk7βk3−αk4βk0−αk1βk5+αk2βk6−αk3βk7) A63=∑k(−αk0βk1+αk5βk4+αk6βk3+αk7βk2−αk4βk5+αk1βk0+αk2βk7+αk3βk6) A64=∑k(−αk0βk2+αk5βk3−αk6βk4−αk7βk1−αk4βk6+αk1βk7−αk2βk0−αk3βk5) A65=∑k(−αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0+αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A66=∑k(+αk0βk0+αk5βk5−αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1+αk2βk2−αk3βk3) A67=∑k(+αk0βk5−αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1+αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A70=∑k(+αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0−αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A71=∑k(−αk0βk2+αk5βk3+αk6βk4+αk7βk1−αk4βk6+αk1βk7+αk2βk0+αk3βk5) A72=∑k(+αk0βk1−αk5βk4+αk6βk3+αk7βk2+αk4βk5−αk1βk0+αk2βk7+αk3βk6) A73=∑k(−αk0βk4−αk5βk1−αk6βk2+αk7βk3−αk4βk0−αk1βk5−αk2βk6+αk3βk7) A74=∑k(−αk0βk3−αk5βk2+αk6βk1−αk7βk4−αk4βk7−αk1βk6+αk2βk5−αk3βk0) A75=∑k(+αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0−αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4+αk3βk1) A76=∑k(−αk0βk5+αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1−αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A77=∑k(+αk0βk0+αk5βk5+αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1−αk2βk2+αk3βk3) Попутно отмечу, что для формирования этих формул был вынужден использовать специальную программу, формирующую текст в формате TeX. Её вывод и был включен в статью.
Теперь мы можем поступить также, как в случае комплексных чисел при выводе уравнений Коши-Римана. А именно, имея выражения для частных производных ∂fi/∂pj в виде функций коэффициентов αj и βi, можем сопоставить их значения. Получается список следующих уравнений: ∂f0∂p0=∂f4∂p4 ∂f0∂p1=−∂f4∂p5 ∂f0∂p2=−∂f4∂p6 ∂f0∂p3=−∂f4∂p7 ∂f0∂p4=−∂f4∂p0 ∂f0∂p5=∂f4∂p1 ∂f0∂p7=∂f4∂p3 ∂f0∂p6=∂f4∂p2 ∂f5∂p0=∂f1∂p4 ∂f5∂p1=−∂f1∂p5 ∂f5∂p2=−∂f1∂p6 ∂f5∂p3=−∂f1∂p7 ∂f5∂p4=−∂f1∂p0 ∂f5∂p5=∂f1∂p1 ∂f5∂p6=∂f1∂p2 ∂f5∂p7=∂f1∂p3 ∂f6∂p0=∂f2∂p4 ∂f6∂p1=−∂f2∂p5 ∂f6∂p2=−∂f2∂p6 ∂f6∂p3=−∂f2∂p7 ∂f6∂p4=−∂f2∂p0 ∂f6∂p5=∂f2∂p1 ∂f6∂p6=∂f2∂p2 ∂f6∂p7=∂f2∂p3 ∂f7∂p0=∂f3∂p4 ∂f7∂p1=−∂f3∂p5 ∂f7∂p2=−∂f3∂p6 ∂f7∂p3=−∂f3∂p7 ∂f7∂p4=−∂f3∂p0 ∂f7∂p5=∂f3∂p1 ∂f7∂p6=∂f3∂p2 ∂f7∂p7=∂f3∂p3 Как это ни покажется неожиданным, но для функции бикватернионного переменного действительно существуют уравнения вида уравнений Коши-Римана, связывающие различные частные производные ∂fi/∂pj. В отличие от функций коммутативного переменного связаны производные не каждая с каждой, а только некоторые.
Рассмотрев уравнения равенств частных производных, можно сделать вывод, что они включают как частный случай уравнения Коши-Римана, но не включают соответствующие уравнения для бикомплексного переменного. Это вызвано тем, что в бикомплексных числах одно из мнимых единиц в бикватернионах уже является некоммутативной.
Возвращаясь к вопросу об аналитичности функции бикватернионного переменного, можно сделать вывод, что если функция от бикватерниона определена с использованием операций сложения и умножения, в том числе умножения на бикватернион, то её частные производные должны удовлетворять вышеприведённым условиям равенства. Можно ли сделать обратный вывод, а именно, если частные производные функции удовлетворяют вышеприведённым условиям, то эта функция является аналитической функцией бикватерниона и может быть представлена в виде суммы произведений аргумента и других бикватернионов, я пока затрудняюсь. В отличие от функций комплексного переменного, здесь я пока не могу дать однозначного ответа.
В заключение статьи отмечу, что намеренно не делаю исследования существования уравнений типа уравнений потенциала, поскольку эта тема не входит в определенную тематику статьи и может быть темой отдельной работы.
Список ссылок по теме.
1) В.В. Кассандров. Алгебродинамика: кватернионы, твисторы, частицы
// Вестник РУДН. Физика. Т. 8. 2000. Сс.36-46
http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/kassandrov\_algebrodinamika.gz.ps
2) В.В. Кассандров. Алгебраическая динамика и физическая картина Мира
http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/kassandrov\_chislo/kassandrov\_chislo.htm
3) Ю.В. Сидоров, М.В. Федорюк, М.И. Шабунин. Лекции по теории функций комплексного переменного. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит., 1980.
В статье не используются сколь-либо оригинальные математические идеи и принципы, поэтому автор вполне допускает предположение, что аналогичная работа могла быть выполнена и кем-то ранее, но в силу возможной малодоступности её она автору неизвестна. По этой же причине (неизвестности выполнения такой работы ранее) автор считает вполне уместным публикацию данной статьи в интернете.
Первоначальные исследования аналитичности функций кватернионного и бикватернионного переменного автор выполнял под впечатлением определённого успеха и магической притягательности уравнений Коши-Римана в 1990-м году. И совсем недавно (в 2001-м году) познакомился с работами В.В. Кассандрова в этом же направлении. Господин Кассандров использовал очень близкую форму дифференциала к моим старым работам. И, находясь под впечатлением от работ В.В. Кассандрова по аналитичности функций кватернионного переменного, решил в данной статье описать также и свою точку зрения.
Обратимся к первопричине вопроса, к выводу уравнений Коши-Римана. Эти уравнения входят в любой учебник по теории функций комплексного переменного и всем известны. Здесь же приведём их для лучшего понимания принципов.
Положим, что определена функция над полем комплексных чисел, причём таким образом, что в качестве переменной использует полное комплексное число и в алгоритме вычисления значения функции не предпринимается попыток выделения действительной и мнимой частей переменной. Положим также, что в алгоритме вычисления значений функции используются операции сложения и умножения, а также константные комплексные числа. Возможно, число таких операций бесконечно, и в этом случае рассматривается сходящийся ряд. Таким образом, в алгоритме вычисления функции присутствует только сумма произведений, либо функция может быть приведена к форме, содержащей лишь сумму произведений.
Используем дифференцирование по Лейбницу, имеющее свойства: d(a+b)=da+dbd(a+b)=da+db d(a⋅b)=da⋅b+a⋅db И, если определённая выше функция может быть представлена в виде f(z)=∑nanzn то её дифференциал представляется, с использованием этих формул, также в виде ряда: df(z)=∑kαkdzβk Здесь индексы суммирования и коэффициенты αk и βk определяются заданной функцией, и коэффициенты αk и βk являются, в свою очередь, также функциями переменной z. Например, для функции f(z)=z2 дифференциал имеет вид: d(z2)=dz⋅z+z⋅dz В этом случае k=2, и коэффициенты α и β равны: α1=1β1=zα2=zβ2=1 Далее, при выводе уравнений Коши-Римана, используется тот факт, что комплексные числа коммутируют по умножению. В силу того, что коэффициенты αk, βk и дифференциал переменной dz являются комплексными числами, справедливо: αkdzβk=αkβkdz=γkdz Тогда дифференциал функции принимает вид: df(z)=∑kαkdzβk=∑kγkdz В этом выражении дифференциал dz может быть вынесен из-под знака суммирования: df(z)=(∑kγk)dz Таким образом, для функции комплексного переменного существует такая же форма дифференциала, как и для функции действительного переменного. При этом величина ∑kγk точно так же называется производной функции f(z) по z: dfdz=∑kγk=f′ Величина f′, в свою очередь, также является некоторой функцией от переменной z.
Важным является то, что этот вывод может быть применён к любым числам и функциям, для которых выполняется вышеуказанное условие, то есть для любого значения дифференциала dz. Применение таких же рассуждений и исследование полученной формы позволяет выявить взаимосвязи между частными производными компонент функции f(z) по компонентам переменной z.
Рассмотрим классический случай, когда используется функция комплексного переменного. В этом случае дифференциал функции df, переменной dz и производная f′=g являются комплексными числами: df0+idf1=(g0+ig1)(dz0+idz1) Раскроем скобки: df0+idf1=g0dz0+ig1dz0+ig0dz1−g1dz1 Придерживаясь определения, что два гиперкомплексных числа равны, если равны их компоненты, можем разделить это уравнение на два: {df0=g0dz0−g1dz1df1=g1dz0+g0dz1 Рассматривая функцию f(z) как две функции двух переменных, по теореме Вейерштрасса мы можем сопоставить эту систему с системой уравнений с частными производными: {df0=∂f0∂z0dz0+∂f1∂z1dz1df1=∂f1∂z0dz0+∂f1∂z1dz1 Сличив частные производные с полученной системой, получим: ∂f0∂z0=g0∂f0∂z1=−g1∂f1∂z0=g1∂f1∂z1=g0 Или то же самое может быть представлено в виде двух равенств: {g0=∂f0∂z0=∂f1∂z1g1=−∂f0∂z1=∂f1∂z0 Эта система уравнений и называется системой уравнений Коши-Римана. Эти уравнения играют чрезвычайно важную роль как в самой теории функций комплексного переменного, так и в её практических приложениях. Например, из них могут быть получены уравнения, играющие чрезвычайно важную роль в теории потенциала. Продифференцируем g0 по z0: ∂2f0∂z20=∂2f1∂z0∂z1 и g1 по z1: −∂2f0∂z21=∂2f1∂z0∂z1 Из системы этих двух уравнений следует, что ∂2f0∂z20=−∂2f0∂z21 Или ∂2f0∂z20+∂2f0∂z21=0 Аналогично проверяется, что ∂2f1∂z20+∂2f1∂z21=0 Вывод уравнений потенциала приведён лишь как демонстрация важности системы уравнений Коши-Римана.
Прямо скажем, что хотелось бы иметь что-либо подобное и для функций некоммутативного переменного, желательно кватернионного, либо убедиться в невозможности чего-либо подобного. Возможно, дальнейший вывод будет слишком длинным, но это впечатление вызвано лишь большей размерностью переменного. Будем рассматривать бикватернионы, или комплексные кватернионы, и функцию одного бикватернионного переменного.
Используем то же самое определение функции, что и для комплексного переменного и те же правила дифференцирования по Лейбницу.
Повторив приведённые выше расуждения, придём к той же форме дифференциала: df(p)=∑kαkdpβk В силу того, что бикватернионы некоммутативны по умножению, здесь мы уже не вправе сделать замену αkdpβk=γkdp Это равенство в общем случае неверно. Также мы не можем сделать замену ∑kαkdpβk=AdpB Попутно отметим, что обе эти невозможности приводят, например, к тому, что интеграл функции кватернионного переменного, вообще говоря, зависит от пути интегрирования, в отличие от функций коммутативного переменного.
Таким образом, в рассуждениях по аналогии с предыдущим случаем комплексных чисел мы наталкиваемся на весьма серьёзное препятствие.
Далее будем использовать тот факт, что произведение двух гиперкомплексных чисел является линейной комбинацией их компонентов, причём как выражение ap, так и pb имеют своими компонентами линейные комбинации компонент как a, так и p, и b. По теореме о композиции линейных преобразований компоненты произведения apb также являются линейными комбинациями компонент p с коэффициентами, определяемыми компонентами ai и bi и законом произведения мнимых единиц их алгебры.
Зафиксируем нумерацию компонент чисел в алгебре бикватернионов: p=p0+Iip1+Ijp2+Ikp3+Ip4+ip5+jp6+kp7 αk=αk0+Iiαk1+Ijαk2+Ikαk3+Iαk4+iαk5+jαk6+kαk7 βk=βk0+Iiβk1+Ijβk2+Ikβk3+Iβk4+iβk5+jβk6+kβk7 f=f0+Iif1+Ijf2+Ikf3+If4+if5+jf6+kf7 Рассмотрев произведение df=∑kαkdpβk можно увидеть, что упорядоченный набор компонент dfi образуется линейной комбинацией из упорядоченного набора компонент dpi.
Теперь нужно раскрыть скобки в правой части этого уравнения и привести подобные по правилу: два гиперкомплексных числа равны, если равны их компоненты. В статье я опущу этот вывод, поскольку образуется слишком длинная формула. Представляет определенную проблему уже само её переписывание, поскольку правая часть содержит 8⋅8⋅8=512 членов суммирования. В 1990-м году для её получения я использовал компьютер. Полагаю, что поступил бы также и в 2002-м.
Представим набор компонент df в виде 8-ми мерного вектора. Так же поступим с набором компонент dp. В силу того, что компоненты вектора df образуются линейной комбинацией компонентов вектора dp, можем представить то же самое уравнение в матричной форме: dfi=Aij⋅dpj при этом традиционно подразумевается суммирование по повторяющимся индексам.
При этом коэффициенты матрицы Aij с одной стороны являются суммами произведений компонент αi и βi и, с другой стороны, являются соответствующими частными производными: Aij=∂fi∂pj Интерес представляет выражение коэффициентов Aij через компоненты αki и βki. Выпишем их полный список: A00=∑k(+αk0βk0−αk5βk5−αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1+αk2βk2+αk3βk3) A01=∑k(+αk0βk1+αk5βk4−αk6βk3+αk7βk2+αk4βk5+αk1βk0−αk2βk7+αk3βk6) A02=∑k(+αk0βk2+αk5βk3+αk6βk4−αk7βk1+αk4βk6+αk1βk7+αk2βk0−αk3βk5) A03=∑k(+αk0βk3−αk5βk2+αk6βk1+αk7βk4+αk4βk7−αk1βk6+αk7βk5+αk3βk0) A04=∑k(−αk0βk4+αk5βk1+αk6βk1+αk7βk3−αk4βk0+αk1βk5+αk2βk6+αk3βk7) A05=∑k(−αk0βk5−αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1+αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A06=∑k(−αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0+αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4−αk3βk1) A07=∑k(−αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0+αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A10=∑k(+αk0βk1+αk5βk40αk6βk3−αk7βk2+αk4βk5+αk1βk0+αk2βk7−αk3βk6) A11=∑k(+αk0βk0−αk5βk5+αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1−αk2βk2−αk3βk3) A12=∑k(+αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0−αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A13=∑k(−αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0−αk6βk5+αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4+αk3βk1) A14=∑k(+αk0βk5+αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1−αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A15=∑k(+αk0βk4−αk5βk1+αk6βk2+αk7βk3+αk4βk0−αk1βk5+αk2βk6+αk3βk7) A16=∑k(+αk0βk3−αk5βk2−αk6βk1−αk7βk4+αk4βk6−αk1βk6−αk2βk5−αk3βk0) A17=∑k(−αk0βk2−αk5βk3+αk6βk4−αk7βk1−αk4βk6−αk1βk7+αk2βk0−αk3βk5) A20=∑k(+αk0βk2−αk5βk3+αk6βk4+αk7βk1+αk4βk6−αk1βk7+αk2βk0+αk3βk5) A21=∑k(−αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0+αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A22=∑k(+αk0βk0+αk5βk5−αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1+αk2βk2−αk3βk3) A23=∑k(+αk0βk5−αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1+αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A24=∑k(+αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0+αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4−αk3βk1) A25=∑k(−αk0βk3−αk5βk2−αk6βk1+αk7βk4−αk4βk7−αk1βk6−αk2βk5+αk3βk0) A26=∑k(+αk0βk4+αk5βk1−αk6βk2+αk7βk3+αk4βk0+αk1βk5−αk2βk6+αk3βk7) A27=∑k(+αk0βk1−αk5βk4−αk6βk3−αk7βk2+αk4βk5−αk1βk0−αk2βk7−αk3βk6) A30=∑k(+αk0βk3+αk5βk2−αk6βk1+αk7βk4+αk4βk7+αk1βk6−αk2βk5+αk3βk0) A31=∑k(+αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0−αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4+αk3βk1) A32=∑k(−αk0βk5+αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1−αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A33=∑k(+αk0βk0+αk5βk5+αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1−αk2βk2+αk3βk3) A34=∑k(+αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0−αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A35=∑k(+αk0βk2−αk3βk4−αk6βk4−αk7βk1+αk4βk6−αk1βk7−αk2βk0−αk3βk5) A36=∑k(−αk0βk1+αk5βk4−αk6βk3−αk7βk2−αk4βk5+αk1βk0−αk2βk7−αk3βk6) A37=∑k(+αk0βk4+αk5βk1+αk6βk2−αk7βk3+αk4βk0+αk1βk5+αk2βk6−αk3βk7) A40=∑k(+αk0βk4−αk5βk1−αk6βk2−αk7βk3+αk4βk0−αk1βk5−αk2βk6−αk3βk7) A41=∑k(−αk0βk5−αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1+αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A42=∑k(−αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0+αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4−αk3βk1) A43=∑k(−αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0+αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A44=∑k(+αk0βk0−αk5βk5−αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1+αk2βk2+αk3βk3) A45=∑k(−αk0βk1−αk5βk4+αk6βk3−αk7βk2−αk4βk5−αk1βk0+αk2βk7−αk3βk6) A46=∑k(−αk0βk2−αk5βk3−αk6βk4+αk7βk1−αk4βk6−αk1βk7−αk2βk0+αk3βk5) A47=∑k(−αk0βk3+αk5βk2−αk6βk1−αk7βk4−αk4βk7+αk1βk6−αk2βk5−αk3βk0) A50=∑k(+αk0βk5+αk5βk0+αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1−αk1βk4−αk2βk3+αk3βk2) A51=∑k(−αk0βk4+αk5βk1−αk6βk2−αk7βk3−αk4βk0+αk1βk5−αk2βk6−αk3βk7) A52=∑k(−αk0βk3+αk5βk2+αk6βk1+αk7βk4−αk4βk7+αk1βk6+αk2βk5+αk3βk0) A53=∑k(+αk0βk2+αk5βk3−αk6βk4+αk7βk1+αk4βk6+αk1βk7−αk2βk0+αk3βk5) A54=∑k(−αk0βk1−αk5βk4−αk6βk3+αk7βk2−αk4βk5−αk1βk0−αk2βk7+αk3βk6) A55=∑k(+αk0βk0−αk5βk5+αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4+αk1βk1−αk2βk2−αk3βk3) A56=∑k(+αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5−αk7βk0−αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1+αk3βk4) A57=∑k(−αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0−αk7βk5+αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4+αk3βk1) A60=∑k(+αk0βk6−αk5βk7+αk6βk0+αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3−αk2βk4−αk3βk1) A61=∑k(+αk0βk3+αk5βk2+αk6βk1−αk7βk4+αk4βk7+αk1βk6+αk2βk5−αk3βk0) A62=∑k(−αk0βk4−αk5βk1+αk6βk2−αk7βk3−αk4βk0−αk1βk5+αk2βk6−αk3βk7) A63=∑k(−αk0βk1+αk5βk4+αk6βk3+αk7βk2−αk4βk5+αk1βk0+αk2βk7+αk3βk6) A64=∑k(−αk0βk2+αk5βk3−αk6βk4−αk7βk1−αk4βk6+αk1βk7−αk2βk0−αk3βk5) A65=∑k(−αk0βk7−αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0+αk4βk3+αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A66=∑k(+αk0βk0+αk5βk5−αk6βk6+αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1+αk2βk2−αk3βk3) A67=∑k(+αk0βk5−αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6−αk4βk1+αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A70=∑k(+αk0βk7+αk5βk6−αk6βk5+αk7βk0−αk4βk3−αk1βk2+αk2βk1−αk3βk4) A71=∑k(−αk0βk2+αk5βk3+αk6βk4+αk7βk1−αk4βk6+αk1βk7+αk2βk0+αk3βk5) A72=∑k(+αk0βk1−αk5βk4+αk6βk3+αk7βk2+αk4βk5−αk1βk0+αk2βk7+αk3βk6) A73=∑k(−αk0βk4−αk5βk1−αk6βk2+αk7βk3−αk4βk0−αk1βk5−αk2βk6+αk3βk7) A74=∑k(−αk0βk3−αk5βk2+αk6βk1−αk7βk4−αk4βk7−αk1βk6+αk2βk5−αk3βk0) A75=∑k(+αk0βk6−αk5βk7−αk6βk0−αk7βk5−αk4βk2+αk1βk3+αk2βk4+αk3βk1) A76=∑k(−αk0βk5+αk5βk0−αk6βk7−αk7βk6+αk4βk1−αk1βk4+αk2βk3+αk3βk2) A77=∑k(+αk0βk0+αk5βk5+αk6βk6−αk7βk7−αk4βk4−αk1βk1−αk2βk2+αk3βk3) Попутно отмечу, что для формирования этих формул был вынужден использовать специальную программу, формирующую текст в формате TeX. Её вывод и был включен в статью.
Теперь мы можем поступить также, как в случае комплексных чисел при выводе уравнений Коши-Римана. А именно, имея выражения для частных производных ∂fi/∂pj в виде функций коэффициентов αj и βi, можем сопоставить их значения. Получается список следующих уравнений: ∂f0∂p0=∂f4∂p4 ∂f0∂p1=−∂f4∂p5 ∂f0∂p2=−∂f4∂p6 ∂f0∂p3=−∂f4∂p7 ∂f0∂p4=−∂f4∂p0 ∂f0∂p5=∂f4∂p1 ∂f0∂p7=∂f4∂p3 ∂f0∂p6=∂f4∂p2 ∂f5∂p0=∂f1∂p4 ∂f5∂p1=−∂f1∂p5 ∂f5∂p2=−∂f1∂p6 ∂f5∂p3=−∂f1∂p7 ∂f5∂p4=−∂f1∂p0 ∂f5∂p5=∂f1∂p1 ∂f5∂p6=∂f1∂p2 ∂f5∂p7=∂f1∂p3 ∂f6∂p0=∂f2∂p4 ∂f6∂p1=−∂f2∂p5 ∂f6∂p2=−∂f2∂p6 ∂f6∂p3=−∂f2∂p7 ∂f6∂p4=−∂f2∂p0 ∂f6∂p5=∂f2∂p1 ∂f6∂p6=∂f2∂p2 ∂f6∂p7=∂f2∂p3 ∂f7∂p0=∂f3∂p4 ∂f7∂p1=−∂f3∂p5 ∂f7∂p2=−∂f3∂p6 ∂f7∂p3=−∂f3∂p7 ∂f7∂p4=−∂f3∂p0 ∂f7∂p5=∂f3∂p1 ∂f7∂p6=∂f3∂p2 ∂f7∂p7=∂f3∂p3 Как это ни покажется неожиданным, но для функции бикватернионного переменного действительно существуют уравнения вида уравнений Коши-Римана, связывающие различные частные производные ∂fi/∂pj. В отличие от функций коммутативного переменного связаны производные не каждая с каждой, а только некоторые.
Рассмотрев уравнения равенств частных производных, можно сделать вывод, что они включают как частный случай уравнения Коши-Римана, но не включают соответствующие уравнения для бикомплексного переменного. Это вызвано тем, что в бикомплексных числах одно из мнимых единиц в бикватернионах уже является некоммутативной.
Возвращаясь к вопросу об аналитичности функции бикватернионного переменного, можно сделать вывод, что если функция от бикватерниона определена с использованием операций сложения и умножения, в том числе умножения на бикватернион, то её частные производные должны удовлетворять вышеприведённым условиям равенства. Можно ли сделать обратный вывод, а именно, если частные производные функции удовлетворяют вышеприведённым условиям, то эта функция является аналитической функцией бикватерниона и может быть представлена в виде суммы произведений аргумента и других бикватернионов, я пока затрудняюсь. В отличие от функций комплексного переменного, здесь я пока не могу дать однозначного ответа.
В заключение статьи отмечу, что намеренно не делаю исследования существования уравнений типа уравнений потенциала, поскольку эта тема не входит в определенную тематику статьи и может быть темой отдельной работы.
Список ссылок по теме.
1) В.В. Кассандров. Алгебродинамика: кватернионы, твисторы, частицы
// Вестник РУДН. Физика. Т. 8. 2000. Сс.36-46
http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/kassandrov\_algebrodinamika.gz.ps
2) В.В. Кассандров. Алгебраическая динамика и физическая картина Мира
http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/kassandrov\_chislo/kassandrov\_chislo.htm
3) Ю.В. Сидоров, М.В. Федорюк, М.И. Шабунин. Лекции по теории функций комплексного переменного. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит., 1980.
Комментариев нет:
Отправить комментарий