Если есть композиция двух преобразований Лоренца, то в оператор преобразования входит одновременно и преобразование движения и преобразование вращения. Преобразование вращения будет единичным в частном случае коллинеарности исходных преобразований Лоренца. Образование такого вращения еще называют вращением Вигнера. Чему равна сама скорость и как ее выделить? Попробуем разобраться.
В книге "Преобразования гиперкомплексных чисел" я уже описывал моделирование группы преобразований Лоренца используя бикватернионы (комплексные кватернионы). Используя их, и посмотрим на нетривиальность сложения скоростей в СТО.
Положим, что у нас есть 2 преобразования Лоренца A=eψa B=eψb X′=AX˜A∗ X″=BX′˜B∗ здесь ψa и ψb - половины углов пространственно-временного вращения Лоренца в бикватернионах ψa=Iiψa1+Ijψa2+Ikψa3 ψb=Iiψb1+Ijψb2+Ikψb3 Для сопоставления гиперкомплексных величин с скоростью можно использовать сопоставление - если есть оператор преобразования A=eψ X′=AX˜A∗ то ch(2ψ)=1√1−v2/c2 Результатом композиции таких преобразований будет третье преобразование C: C=BA При этом в силу некоммутативности преобразований Лоренца в преобразование C будут входить одновременно и преобразование движения и преобразование вращения. C=eψc+φc здесь ψс=Iiψс1+Ijψс2+Ikψс3 φс=Iiφс1+Ijφс2+Ikφс3 и составляющая ψc отвечает за движения, а φc за вращение.
Мы можем взять логарифм C и посмотреть чему равны значения ψc и φc.
Например, если начальные условия заданы ψa=Ii ψb=Ij то ψc+φc=ln(eψbeψa) ψc+φc=Ii⋅1,27000675+Ij⋅1,27000675+k⋅0,967229 Ситуация выглядит примерно как с углами ориентирования: для расчетов проще применять абсолютные повороты в кватернионах, но летчику в самолете это не понятно, ему нужны углы в системе углов крен-тангаж-рыскание. Поэтому, чтобы почувствовать куда на самом деле летит объект в преобразовании C, разложим его на два отдельных: на преобразование движения и преобразование вращения.
Найдем представление преобразования C не в виде C=eψc+φc а в виде C=eψceφc Для этого умножим C на величину C, скалярно-векторно сопряженную: C˜C∗=eψceφce−φceψc=e2ψc и для нахождения ψc возьмем логарифм ψc=12ln(C˜C∗) Для приведенных начальных значений A и B получим: ψc=Ii⋅0,429238+Ij⋅1,614878 Увы, но да, в СТО скорости складываются иначе чем галилеевы, и по величине и по направлению.
Ну и, зная значение ψc, можно получить значение φc: eφc=e−ψcC φc=ln(e−ψcC) Разумеется, что представление о том, куда летит тело в результате преобразования BA, зависит от выбранного представления C. Для примера я выбрал симметричные начальные условия: преобразование A вдоль оси X, а преобразование B вдоль оси Y.
В случае если мы ищем оператор C в виде одновременного применения ψc и φc, или C=eψc+φc то в наших начальных условиях получаем: ψc+φc=Ii⋅1,27000675+Ij⋅1,27000675+k⋅0,967229 Если же будем искать преобразование C в виде C=eψceφc то есть сначала применяем преобразование вращения и потом преобразование движения, то ψc=Ii⋅0,4292383+Ij⋅1,61487847 Если же ищем преобразование C в разложении наоборот, сначала преобразование движения, потом преобразование вращения, C=eφceψc то здесь параметр ψc иной: ψc=Ii⋅1,61487847+Ij⋅0,4292383 Так что да, параметры общего преобразования Лоренца зависят от того, какой из трех вариантов его разложения выбрать.
Тут должен сделать 3 важных уточнения. Первое - в гиперкомплексном представлении преобразований Лоренца используются половинные углы как пространственных, так и пространственно-временных преобразований. Второе - при написании этой заметки попробовал много разных сочетаний ψa и ψb и, видимо, в композиции BA не образуется псевдоскаляр, и вращение Вигнера является строго пространственным. Третье - второй и третий вариант разложения общего преобразования Лоренца, как было показано в книге "Преобразования гиперкомплексных чисел" имеют одинаковый параметр φc и соответственно взаимно повернутые им значения ψc.
Положим, что у нас есть 2 преобразования Лоренца A=eψa B=eψb X′=AX˜A∗ X″=BX′˜B∗ здесь ψa и ψb - половины углов пространственно-временного вращения Лоренца в бикватернионах ψa=Iiψa1+Ijψa2+Ikψa3 ψb=Iiψb1+Ijψb2+Ikψb3 Для сопоставления гиперкомплексных величин с скоростью можно использовать сопоставление - если есть оператор преобразования A=eψ X′=AX˜A∗ то ch(2ψ)=1√1−v2/c2 Результатом композиции таких преобразований будет третье преобразование C: C=BA При этом в силу некоммутативности преобразований Лоренца в преобразование C будут входить одновременно и преобразование движения и преобразование вращения. C=eψc+φc здесь ψс=Iiψс1+Ijψс2+Ikψс3 φс=Iiφс1+Ijφс2+Ikφс3 и составляющая ψc отвечает за движения, а φc за вращение.
Мы можем взять логарифм C и посмотреть чему равны значения ψc и φc.
Например, если начальные условия заданы ψa=Ii ψb=Ij то ψc+φc=ln(eψbeψa) ψc+φc=Ii⋅1,27000675+Ij⋅1,27000675+k⋅0,967229 Ситуация выглядит примерно как с углами ориентирования: для расчетов проще применять абсолютные повороты в кватернионах, но летчику в самолете это не понятно, ему нужны углы в системе углов крен-тангаж-рыскание. Поэтому, чтобы почувствовать куда на самом деле летит объект в преобразовании C, разложим его на два отдельных: на преобразование движения и преобразование вращения.
Найдем представление преобразования C не в виде C=eψc+φc а в виде C=eψceφc Для этого умножим C на величину C, скалярно-векторно сопряженную: C˜C∗=eψceφce−φceψc=e2ψc и для нахождения ψc возьмем логарифм ψc=12ln(C˜C∗) Для приведенных начальных значений A и B получим: ψc=Ii⋅0,429238+Ij⋅1,614878 Увы, но да, в СТО скорости складываются иначе чем галилеевы, и по величине и по направлению.
Ну и, зная значение ψc, можно получить значение φc: eφc=e−ψcC φc=ln(e−ψcC) Разумеется, что представление о том, куда летит тело в результате преобразования BA, зависит от выбранного представления C. Для примера я выбрал симметричные начальные условия: преобразование A вдоль оси X, а преобразование B вдоль оси Y.
В случае если мы ищем оператор C в виде одновременного применения ψc и φc, или C=eψc+φc то в наших начальных условиях получаем: ψc+φc=Ii⋅1,27000675+Ij⋅1,27000675+k⋅0,967229 Если же будем искать преобразование C в виде C=eψceφc то есть сначала применяем преобразование вращения и потом преобразование движения, то ψc=Ii⋅0,4292383+Ij⋅1,61487847 Если же ищем преобразование C в разложении наоборот, сначала преобразование движения, потом преобразование вращения, C=eφceψc то здесь параметр ψc иной: ψc=Ii⋅1,61487847+Ij⋅0,4292383 Так что да, параметры общего преобразования Лоренца зависят от того, какой из трех вариантов его разложения выбрать.
Тут должен сделать 3 важных уточнения. Первое - в гиперкомплексном представлении преобразований Лоренца используются половинные углы как пространственных, так и пространственно-временных преобразований. Второе - при написании этой заметки попробовал много разных сочетаний ψa и ψb и, видимо, в композиции BA не образуется псевдоскаляр, и вращение Вигнера является строго пространственным. Третье - второй и третий вариант разложения общего преобразования Лоренца, как было показано в книге "Преобразования гиперкомплексных чисел" имеют одинаковый параметр φc и соответственно взаимно повернутые им значения ψc.
Комментариев нет:
Отправить комментарий