Мы привыкли к тому, что если есть движущийся объект, то мы можем двигаться к нему, от него, догонять и даже перегонять его. Но вот у света в вакууме все время одна и та же скорость, как бы мы ни двигались. И почему так, попробуем разобраться.
Рассмотрим преобразование Лоренца {ct′=ch(ψ)ct+sh(ψ)xx′=sh(ψ)ct+ch(ψ)x Здесь есть координаты (ct, x) и двигаясь относительно них со скоростью задаваемой параметром пространственно-временного гиперболического поворота ψ получаем координаты (ct'. x'). Возьмем дифференциалы при ψ=const: {cdt′=ch(ψ)cdt+sh(ψ)dxdx′=sh(ψ)cdt+ch(ψ)dx dx′cdt′=sh(ψ)c+ch(ψ)dx/dtch(ψ)c+sh(ψ)dx/dt При нулевой начальной скорости dx/dt=0 получаем dx′cdt′=th(ψ) Преобразования Лоренца относятся к гиперболическим, и скорость складывается как гиперболические тангенсы.
В данном случае скоростью мы называем производную одной координаты по другой. Если же рассмотреть сложение в пространстве углов (гиперболических), то преобразование Лоренца есть просто сложение самих углов, где угол соответствует гиперболическому арктангенсу скорости.
Все выглядит в точности так же, как с тригонометрическими вращениями, но только с заменой тригонометрических преобразований на гиперболические. У графика th(ψ) есть асимптота, равная единице. При устремлении угла ψ к бесконечности значение th(ψ) устремляется к единице. Это соответствует скорости c. Само значение c выражает лишь используемые нами масштабы единиц измерения, метр и секунду. В действительности единицы измерения пространства и времени связаны этой величиной.
Если свет движется от нас или к нам, то для нас этот гиперболический угол означает соответственно либо бесконечность либо минус бесконечность.
И, какую бы величину ψ мы не прибавляли к бесконечности, мы всегда будем получать либо бесконечность, либо минус бесконечность. Соответственно, свет движущийся к нам или от нас мы будем видеть всегда движущимся со скоростью c.
В определенном смысле, если мы фиксируем свет, идущий к нам, то мы наблюдаем гиперболическую бесконечность.
Так же нужно отметить, что все описанное относится к одномерному варианту, когда движение света и наблюдателя выполняется по одной пространственной оси. Если же свет движется немного в стороне, и как-бы мимо, то мы можем наблюдать его движение, например так: https://naukatv.ru/news/25113.
Рассмотрим преобразование Лоренца {ct′=ch(ψ)ct+sh(ψ)xx′=sh(ψ)ct+ch(ψ)x Здесь есть координаты (ct, x) и двигаясь относительно них со скоростью задаваемой параметром пространственно-временного гиперболического поворота ψ получаем координаты (ct'. x'). Возьмем дифференциалы при ψ=const: {cdt′=ch(ψ)cdt+sh(ψ)dxdx′=sh(ψ)cdt+ch(ψ)dx dx′cdt′=sh(ψ)c+ch(ψ)dx/dtch(ψ)c+sh(ψ)dx/dt При нулевой начальной скорости dx/dt=0 получаем dx′cdt′=th(ψ) Преобразования Лоренца относятся к гиперболическим, и скорость складывается как гиперболические тангенсы.
В данном случае скоростью мы называем производную одной координаты по другой. Если же рассмотреть сложение в пространстве углов (гиперболических), то преобразование Лоренца есть просто сложение самих углов, где угол соответствует гиперболическому арктангенсу скорости.
Все выглядит в точности так же, как с тригонометрическими вращениями, но только с заменой тригонометрических преобразований на гиперболические. У графика th(ψ) есть асимптота, равная единице. При устремлении угла ψ к бесконечности значение th(ψ) устремляется к единице. Это соответствует скорости c. Само значение c выражает лишь используемые нами масштабы единиц измерения, метр и секунду. В действительности единицы измерения пространства и времени связаны этой величиной.
Если свет движется от нас или к нам, то для нас этот гиперболический угол означает соответственно либо бесконечность либо минус бесконечность.
И, какую бы величину ψ мы не прибавляли к бесконечности, мы всегда будем получать либо бесконечность, либо минус бесконечность. Соответственно, свет движущийся к нам или от нас мы будем видеть всегда движущимся со скоростью c.
В определенном смысле, если мы фиксируем свет, идущий к нам, то мы наблюдаем гиперболическую бесконечность.
Так же нужно отметить, что все описанное относится к одномерному варианту, когда движение света и наблюдателя выполняется по одной пространственной оси. Если же свет движется немного в стороне, и как-бы мимо, то мы можем наблюдать его движение, например так: https://naukatv.ru/news/25113.
Комментариев нет:
Отправить комментарий